Schetchiksg.ru

Счетчик СГ
0 просмотров
Рейтинг статьи
1 звезда2 звезды3 звезды4 звезды5 звезд
Загрузка...

Тепловые потери переменного тока

Мощность и потери энергии в цепи переменного тока

Мощность цепи, имеющей только активные сопротивления, называется активной мощностью Р. Ее вычисляют, как обычно, по одной из следующих формул:

Активная мощность характеризует безвозвратный (необратимый) расход энергии тока.

В цепях переменного тока имеется гораздо больше причин, вызывающих безвозвратные потери энергии, нежели в цепях постоянного тока. Эти причины следующие:

1. Нагрев провода током . Для постоянного тока нагрев является почти единственным видом потерь энергии. А для переменного тока, одинакового по значению с постоянным током, потери энергии на нагрев провода больше вследствие возрастания сопротивления провода за счет поверхностного эффекта. Чем выше частота тока, тем больше сказывается поверхностный эффект и тем больше потери на нагрев провода.

2. Потери на создание вихревых токов, иначе называемых токами Фуко . Эти токи индуктируются во всех металлических телах, находящихся в магнитном поле, образованном переменным током. От действия вихревых токов металлические тела нагреваются. Особенно значительные потери на вихревые токи могут наблюдаться в стальных сердечниках. Потери энергии на создание вихревых токов растут с повышением частоты.

3. Потери на магнитный гистерезис . Под влиянием переменного магнитного поля ферромагнитные сердечники перемагничиваются. При этом возникает взаимное трение частиц сердечника, в результате которого сердечник нагревается. С повышением частоты потери на магнитный гистерезис увеличиваются.

4. Потери в твердых или жидких диэлектриках . В таких диэлектриках переменное электрическое поле вызывает поляризацию молекул, т. е. на противоположных сторонах молекул возникают равные по значению, но разные по знаку заряды. Поляризованные молекулы под действием поля поворачиваются и при этом испытывают взаимное трение. За счет него диэлектрик нагревается. При повышении частоты его потери возрастают.

5. Потери на утечку в изоляции . Применяемые изоляционные вещества не являются идеальными диэлектриками и в них наблюдаются токи утечки. Иначе говоря, сопротивление изоляции хотя и очень велико, но не равно бесконечности. Этот вид потерь существует и на постоянном токе. При высоких напряжениях возможно даже стекание зарядов в воздух, окружающий провод.

6. Потери на излучение электромагнитных волн . Всякий провод с переменным током излучает электромагнитные волны, причем с возрастанием частоты энергия излучаемых волн резко увеличивается (пропорционально квадрату частоты). Электромагнитные волны безвозвратно уходят от провода, и поэтому расход энергии на излучение волн эквивалентен потерям в некотором активном сопротивлении. В антеннах радиопередатчиков этот вид потерь является полезным расходом энергии.

7. Потери на переход энергии в другие цепи . Вследствие явления электромагнитной индукции часть энергии переменного тока переходит из одной цепи в другую, расположенную рядом. В некоторых случаях, например, в трансформаторах, такой переход энергии полезен.

Активное сопротивление цепи переменного тока учитывает все перечисленные виды безвозвратных потерь энергии . Для последовательной цепи можно определить активное сопротивление как отношение активной мощности , т. е. мощности всех потерь к квадрату тока:

Таким образом, при данном токе активное сопротивление цепи тем больше, чем больше активная мощность, т. е. чем значительнее общие потери энергии.

Мощность в участке цепи с индуктивным сопротивлением называется реактивной мощностью Q . Она характеризует реактивную энергию, т. е. энергию, не расходующуюся безвозвратно, а лишь временно запасающуюся в магнитном поле. Для отличия от активной мощности реактивную мощность измеряют не ваттами, а вольт-амперами реактивными (вар или var) . В связи с этим ее называли раньше безваттной.

Реактивная мощность определяется по одной из формул:

где UL — напряжение на участке с индуктивным сопротивлением xL; I — ток в этом участке.

Для последовательной цепи с активным и индуктивным сопротивлениями введено понятие полной мощности S . Она определяется произведением полного напряжения цепи U на ток I и выражается в вольт-амперах (В-А или VA)

Мощность в участке с активным сопротивлением подсчитывается по одной из приведенных выше формул или по формуле:

где φ — угол сдвига фаз между напряжением U и током I.

Множитель cosφ является коэффициентом мощности . Часто его называют «косинусом фи» . Коэффициент мощности показывает, какую долю полной мощности составляет активная мощность:

Читайте так же:
Номинальный тепловой ток выключатель безопасности

Значение cosφ может изменяться от нуля до единицы в зависимости от соотношения между активным и реактивным сопротивлением. Если в цепи имеется только одно реактивное сопротивление, то φ = 90°, cosφ = 0, Р = 0 и мощность в цепи чисто реактивная. Если же имеется только активное сопротивление, то φ = 0, cosφ = 1 и Р = S, т. е. вся мощность в цепи чисто активная.

Чем меньше cosφ, тем меньшая доля полной мощности является активной мощностью и тем больше реактивная мощность. Но работа тока, т. е. переход его энергии в какой-либо другой вид энергии, характеризуется лишь активной мощностью. А реактивная мощность характеризует энергию, совершающую колебание между генератором и реактивным участком цепи.

Для электрической сети она является бесполезной и даже вредной. Следует отметить, что в радиотехнике реактивная мощность в ряде случаев является необходимой и полезной. Например, в колебательных контурах, которые широко применяются в радиотехнике и служат для получения электрических колебаний, мощность этих колебаний является почти чисто реактивной.
На векторной диаграмме показано, как при изменении cos φ изменяется ток приемника I при неизменной его мощности.

Векторная диаграмма токов приемника при неизменной мощности и различных коэффициентах мощности

Как видно, коэффициент мощности cosφ служит важным показателем степени использования полной мощности, развиваемой генератором переменной ЭДС . Надо обратить особое внимание на то, что при cosφ

Предположим, что в данном случае активная мощность получается при напряжении 100 кВ и токе 10 А. Однако генератор должен создавать напряжение 125 кВ, чтобы полная мощность была

Ясно, что применение генератора на более высокое напряжение невыгодно, а кроме того, при более высоком напряжении придется улучшить изоляцию проводов во избежание увеличения утечек или возникновения пробоя. Это приведет к удорожанию электрической сети.

Необходимость повышения напряжения генератора из-за наличия реактивной мощности характерна для последовательной цепи с активным и реактивным сопротивлением. Если же имеется параллельная цепь с активной и реактивной ветвями, то генератор должен создавать больший ток, чем нужно при одном активном сопротивлении. Иначе говоря, генератор нагружается дополнительным реактивным током.

Например, для рассмотренных выше значений Р = 1000 кВт, cosφ = 0,8 и S = 1250 кВА при параллельном соединении генератор должен при напряжении 100 кВ давать ток не 10 А, а 12,5 А. В этом случае не только генератор должен быть рассчитан на больший ток, но и провода электрической линии, по которой будет передан этот ток, придется взять большей толщины, что также увеличит стоимость линии. Если же в линии и у обмоток генератора будут провода, рассчитанные на ток 10 А, то ясно, что ток 12,5 А вызовет в этих проводах повышенный нагрев.

Таким образом, хотя дополнительный реактивный ток переносит от генератора в реактивные нагрузки и обратно реактивную энергию, все же он создает лишние потери энергии за счет активного сопротивления проводов.

В существующих электрических сетях участки с реактивным сопротивлением бывают включены как последовательно, так и параллельно с участками, имеющими активное сопротивление. Поэтому генераторы должны развивать повышенное напряжение и повышенный ток, чтобы создавать, помимо полезной активной мощности, еще и реактивную.

Из сказанного ясно, какое большое значение для электрификации имеет повышение значения cosφ. Понижение его вызывается включением в электрическую сеть реактивных нагрузок. Например, электродвигатели или трансформаторы, работающие вхолостую или не полностью нагруженные, создают значительную реактивную нагрузку, так как они имеют обмотки с довольно большой индуктивностью. Для повышения cosφ важно, чтобы двигатели и трансформаторы работали с полной нагрузкой. Существует ряд способов для повышения cosφ.

В заключение отметим, что все три мощности связаны друг с другом следующим соотношением:

т. е. полная мощность не является арифметической суммой активной и реактивной мощностей. Принято говорить, что мощность S является геометрической суммой мощностей Р и Q.

Читайте так же:
Вещество плохо проводящее тепло или электрический ток

Если Вам понравилась эта статья, поделитесь ссылкой на неё в социальных сетях. Это сильно поможет развитию нашего сайта!

Подписывайтесь на наш канал в Telegram!

Просто пройдите по ссылке и подключитесь к каналу.

Не пропустите обновления, подпишитесь на наши соцсети:

ElectronicsBlog

Обучающие статьи по электронике

Потери мощности в дросселе. Часть 2

Всем доброго времени суток! В прошлой статье я начал рассказывать о потерях мощности при работе дросселя, в частности была рассмотрена мощность, которая выделяется в обмотке дросселя и влияния на неё размеров проводника, из которого выполнена обмотка, а также параметры самой обмотки. Ещё одним существенным фактором потерь мощности, являются процессы, происходящие в сердечнике дросселя, такие как вихревые токи и перемагничивание ферромагнетиков.

Для сборки радиоэлектронного устройства можно преобрески DIY KIT набор по ссылке.

От чего зависят потери в сердечнике?

В цепи с сопротивлением, мощность потребляемая нагрузкой, зависит от произведения напряжения и электрического тока

Ток I в данном выражении, это ток намагничивания, протекающий через дроссель, а что такое напряжение U?

Как известно, при протекании тока через дроссель в нём возникает ЭДС, которое противодействует вызвавшему его электрическому току. Величина ЭДС отрицательна по отношению к падению напряжения на дросселе, то есть из-за его магнитных свойств, происходит уменьшение напряжения на величину ЭДС самоиндукции. Значит напряжение в формуле мощности равно ЭДС самоиндукции

где P – потери мощности в сердечнике,

Е – ЭДС самоиндукции,

Iμ – действующее значение тока намагничивания.

Ток намагничивания можно определить из закона полного тока

где H – напряженность магнитного поля в сердечнике,

lср – средняя длина магнитной силовой линии,

ω – количество витков провода.

ЭДС самоиндукции определяется по формуле

где ω – количество витков,

S – площадь поперечного сечения сердечника,

B – магнитная индукция,

Так как ток у нас переменный, а активная мощность определяется как среднее за период значение мгновенной мощности, тогда мощность потерь в сердечнике дросселя составит

где f – частота переменного тока,

S – площадь поперечного сечения сердечника,

Lcp – средняя длина магнитной силовой линии в сердечнике

V – объём сердечника.

Подынтегральное выражение показывает зависимость магнитной индукции В от напряженности Н магнитного поля в сердечнике, проинтегрировав которое получим так называемый коэффициент удельных объёмных магнитных потерь вещества PSP, который численно равен площади охватываемой петлёй гистерезиса.


Коэффициент удельных потерь.

Тогда выражение для потерь мощности в сердечнике будет иметь вид

Из выше изложенного можно сделать вывод, что в сердечнике дросселя, который обладает петлёй гистерезиса, выделяется активная мощность, которая разогрева сердечник. Данная мощность зависит от частоты, размеров сердечника и магнитных свойств сердечника.

Тангенс угла магнитных потерь

Величина удельных суммарных потерь PSP не всегда может быть нормирована для материала сердечника. Наиболее часто нормируется параметр тангенс угла магнитных потерь tg(δμ) или относительный тангенс угла магнитных потерь (Relative at fmin loss factorat fmax) tg(δμ)/μH. Для определения данных параметров обратимся к эквивалентной схеме дросселя


Эквивалентная схема дросселя.

Напомню, что она состоит из межвитковой ёмкости С, сопротивление обмоток R, индуктивность рассеивания обмоток LS, проводимости потерь сердечника gμ и индуктивности дросселя L. Ток в дросселе I состоит из двух частей активной составляющей Ia, обусловленный проводимостью потерь и реактивной составляющей Iμ, зависящей от индуктивности дросселя. Активная составляющая совпадает по фазе с напряжение на дросселе U, а реактивная – отстает по фазе на угол φ = π/2.

где y – комплексная проводимость,

ω – угловая частота, ω = 2πf,

L – индуктивность дросселя,

Rμ – сопротивление потерь дросселя,

Um­ – амплитудное значение переменного напряжения,

Im­ – амплитудное значение переменного тока,

δμ – угол потерь дросселя,

tg(δμ) – тангенс угла магнитных потерь.

В связи с этим для характеристики магнитных потерь дросселя вводится параметр называемый тангенс угла магнитных потерь tg(δμ).

Тогда мощность потерь дросселя можно определить по следующей формуле

Читайте так же:
Тепловые расцепители автоматических выключателей срабатывают

где I – действующее значение тока протекающего через дроссель,

ω – угловая частота, ω = 2πf,

L – индуктивность дросселя.

Кроме данного параметра, широко используется относительный тангенс угла магнитных потерь, который равен отношению тангенса угла магнитных потерь к начальной магнитной проницаемости, тогда потери мощности в сердечнике составят

где tg(δμ)/μн – относительный тангенс угла магнитных потерь,

μн – начальная магнитная проницаемость.

Тангенс угла магнитных потерь и относительный тангенс угла магнитных потерь имеет выраженную частотную зависимость и зависимость от напряженности магнитного поля. Данные зависимости отражаются в справочниках и datasheet на различные типы магнитных веществ.

Удельная мощность потерь

В datasheet на ферритовые материалы иностранного производства широко применяется параметр удельные объемные потери (Relative core losses) Pv. Данный параметр характеризует мощность потерь в сердечнике на единицу его объёма и измеряется в киловаттах на метр кубический kW/m 3 (кВт/м 3 ). Тогда потери мощности в сердечнике составляют

где Pv – удельные объемные потери,

Vm — объём сердечника.

В отечественной литературе также имеется ряд параметров, характеризующих удельные потери: удельные потери по объёму PSV (измеряется в Вт/м 3 )и удельные потери по массе PSM (измеряется в Вт/кг). Данные параметры обычно указываются для сердечников из стальных листов, которые применяются на низких частотах. Они не равнозначны параметру удельных объёмных потерь Pv в иностранной документации. Для вычисления потерь мощности в сердечнике, отечественных удельных параметров, необходимо воспользоваться следующими выражениями

где fp, Bp – частота и индукция, при которой работает сердечник,

fТ, BТ – частота и индукция, для которых заданы параметры удельных потерь по объёму PSV или по массе P,

Vm – объём сердечника,

ρ – плотность материала сердечника,

α и β – справочные параметры конкретного сердечника.

Стоит отметить, что удельные потери в вышеприведённых формулах соответствуют синусоидальному напряжению, а для напряжения другой формы (прямоугольной, трапецеидальной) необходимо выполнить пересчёт.

Пересчёт можно выполнить двумя способами. Первый способ, стоит в том, чтобы разложить форму напряжения или тока на отдельные гармоники, для каждой из которых вычислить потери, а затем суммировать их, по второму способу можно воспользоваться эмпирической формулой, которая приводит форму к синусоидальной

где Руд – удельные потери мощности в материале сердечника (по объему или по массе),

КФ – коэффициент формы напряжения или тока,

αГ – коэффициент зависящий от типа применённой стали, для изотропной стали αГ = 0,8, для анизотропной стали αГ = 0,3.

Кроме того для сердечников вводится параметр называемый коэффициент заполнения сердечника сталью kс, который равен отношению площади поперечного сечения сердечника к сумме поперечных сечений стальных пластин. В ленточных сердечниках kс -3 до 2*10 -3 Вт/(°С см 2 ). Для естественного воздушного охлаждения α = 1,2 Вт/(°С см 2 ), а в случае принудительной вентиляции определяется по выражению

где v – скорость движения охлаждающего воздуха.

Не трудно заметить, если площадь открытой поверхности сердечника SС значительно меньше площади охлаждения обмотки SO, например, при тороидальных или броневых (в меньшей степени) сердечниках, то выражение для перегрева дросселя преобразовывается к следующему виду

где SS – суммарная площадь поверхности охлаждения.

Кроме того, данное выражение можно использовать в случае дросселей с мощностью менее 500 Вт.

Теория это хорошо, но без практического применения это просто слова.Здесь можно всё сделать своими руками.

Потери в проводниках при переменном токе

При
протекании переменного тока по проводнику вокруг него и внутри
образуется переменный магнитный поток, который наводит в самом
проводнике э. д. с, обусловливающую индуктивное сопротивление
проводника. Если
разбить сечение токоведущей части на ряд элементарных проводников, то
те из них, которые расположены в центре сечения и около него, будут
иметь наибольшее индуктивное сопротивление, так как они охватываются
всем магнитным потоком — внешним и внутренним. Элементарные проводники, расположенные на поверхности …

При протекании переменного тока по проводнику вокруг него и внутри образуется переменный магнитный поток, который наводит в самом проводнике э. д. с, обусловливающую индуктивное сопротивление проводника.

Читайте так же:
Генератор постоянного тока тепловоз

Если разбить сечение токоведущей части на ряд элементарных проводников, то те из них, которые расположены в центре сечения и около него, будут иметь наибольшее индуктивное сопротивление, так как они охватываются всем магнитным потоком — внешним и внутренним. Элементарные проводники, расположенные на поверхности, охватываются только внешним магнитным потоком и в связи с этим имеют наименьшее индуктивное сопротивление.

Таким образом, элементарное индуктивное сопротивление проводников возрастает от поверхности к центру проводника.

Благодаря действию переменного магнитного потока возникает явление поверхностного эффекта или скин-эффекта , происходит вытеснение потока и тока от оси проводника к его поверхности, в наружные слон; токи отдельных слоев при этом отличаются по величине и фазе.

На расстоянии Z0 от поверхности амплитуда напряженности электрического и магнитного полей и плотность тока уменьшаются в е=2,718 раза и достигают 36% своего начального значения на поверхности. Это расстояние называют глубиной проникновения поля тока, и оно равно

где —угловая частота переменного тока; —удельная проводимость, 1/ом•см, для меди =57•104 1/ом•см; µ=µ0•µr µ0 = 4••10-9 гн/см — магнитная постоянная; µr — относительная магнитная проницаемость, равная 1 для меди и алюминия.

Практически считается, что основная часть тока проходит в поверхностном слое проводника толщиной, равной глубине проникновения Z0, а остальная, внутренняя, часть сечения практически тока не несет и для передачи электроэнергии не используется.

На рис. 1 показано распределение плотности тока в круглом проводнике при различных отношениях радиуса проводника к глубине проникновения.

Поле полностью исчезает на расстоянии от поверхности, равном 4 — 6 Z0.

Ниже приводятся значения глубины проникновения Z0 в мм для некоторых проводников при частоте 50 гц:

Медь — 9,44, Алюминий — 12,3, Сталь (µr =200) — 1,8

Неравномерное распределение тока по сечению проводника ведет к значительному сокращению сечения действительной токоведущей части его и, следовательно, к увеличению его активного сопротивления.

С ростом активного сопротивления проводника Rа увеличиваются тепловые потери в нем I2Rа, и, следовательно, при одном и том же значении тока потери в проводнике и температура его нагрева при переменном токе будут всегда больше, чем при постоянном.

Мерой поверхностного эффекта является коэффициент поверхностного эффекта kп , представляющий отношение активного сопротивления проводника Rа к его омическому сопротивлению R0 (на постоянном токе).

Активное сопротивление проводника равно

Явление поверхностного эффекта сказывается тем сильнее, чем больше сечение провода и его магнитная проницаемость и чем выше частота переменного тока.

В массивных немагнитных проводниках даже при промышленной частоте поверхностный эффект выражен очень сильно. Например, сопротивление медного круглого проводника диаметром 24 см при переменном токе 50 гц примерно в 8 раз превышает его же сопротивление при постоянном токе.

Коэффициент поверхностного эффекта будет тем меньше, чем больше омическое сопротивление проводника; например, kn для медных проводников будет больше, чем для алюминиевых того же диаметра (сечения), так как удельное сопротивление алюминия на 70% больше меди. Так как удельное сопротивление проводника при нагревании увеличивается, то с повышением температуры глубина проникновения будет возрастать, а kn уменьшаться.

У проводников из магнитных материалов (сталь, чугун и др.), несмотря на их большое удельное сопротивление, явление поверхностного эффекта проявляется с исключительной силой благодаря их высокой магнитной проницаемости.

Коэффициент поверхностного эффекта у таких проводников даже небольших сечений равен 8—9. При этом его значение зависит от величины протекающего тока. Характер изменения сопротивления соответствует кривой магнитной проницаемости.

Аналогичное явление перераспределения тока по сечению происходит благодаря эффекту близости , который вызывается сильным магнитным полем соседних проводнико

10.12.2016 Без рубрики Нет комментариев

Усилительные свойства дросселей насыщения

Дроссель на­сыщения обладает усилительными свойствами. Регулируемая мощность переменного тока ответствует реактивной мощности дросселя со стороны перемен­ного тока, которая определяется реактивным сопротивлением этих обмоток. У всех дросселей реактивное сопротивление обмоток в несколько десятков раз больше их активного сопротивления. По этой причине мощность тепловых потерь в обмотках переменно­го тока дросселя насыщения в десятки раз меньше его реактив­ной мощности. В обмотке управления (подмагничивания) проис­ходят только потери энергии на тепло и поэтому можно счи­тать, что мощность подмагничивания примерно равна мощности тепловых потерь в рабочей обмотке (в обмотке переменного тока), т. е. она в десятки раз меньше реактивной мощности дросселя. Ввиду этого при затрате мощности подмагничивания в несколько десятков или сотен Ватт удается регулировать мощность приемника переменного тока в несколько десятков киловатт.

Читайте так же:
Выключатель теплого пола инструкция по применению

Благодаря указанным свойствам дроссель насыщения исполь­зуется чаще всего для автоматизации процесса регулирования электрического режима приемника, так как для этого требуются небольшие по размерам маломощные автоматические регуляторы.

Дроссель насыщения может быть использован либо в качестве устройства, регулирующего режим работы приемников электри­ческой энергии, либо в качестве усилительного устройства. В пер­вом случае за ним сохраняется название дросселя насыщения, во втором случае его принято называть магнитным усилителем.

Магнитные усилители по принципу работы не отличаются от дросселей насыщения. Это деление является чисто условным. Все зависит от того, для чего предназначен дроссель в данной схеме. Обычно принято считать, что дроссели насыщения приме­няются главным образом как регулирующие устройства.

Магнитные усилители применяются для усиления слабых сиг­налов или как чувствительные реле, и мощность на их входе и вы­ходе сравнительно мала. Основное назначение магнитных усилителей — усиливать слабые сигналы постоянного тока и превра­щать их в более мощные сигналы переменного или постоянного тока.

Магнитные усилители можно сравнить с ламповыми усилите­лями, где вместо электронной лампы применяется дроссель с подмагничиванием. В ламповом усили­теле усиливаемый сигнал подается на управляющую сетку. Поло­жение рабочей точки на анодно-сеточной характеристике лампы определяется величиной напряжения смещения, приложенного между сеткой и катодом. В ламповом усилителе используется автоматическое смещение, усиленный сигнал снимается с анодной нагрузки.

В магнитном усилителе роль сетки лампы выполняет обмотка управления (обмотка подмагничивания). Усиливаемый сигнал поступает в эту обмотку. Положение рабочей точки на кривой намагничивания сердечника определяется ампервитками обмот­ки смещения (обмотки размагничивания). Ампервитки этой обмотки направлены встречно ампервиткам обмотки управления. Усиленный сигнал снимается с нагрузки, включенной в цепь рабочей обмотки. Как и в ламповом усилителе, в маг­нитном усилителе легко осуществляется обратная связь.

Магнитные усилители имеют ряд преимуществ перед лампо­выми. Основные из них следующие: возможность магнитного усилителя управлять сколько угодно низким напряжением, вы­сокий по сравнению с ламповыми усилителями КПД, большая механическая прочность и очень большой срок службы.

Недостатками магнитных усилителей являются их инерци­онность и зависимость усиления от частоты.

Вольтамперные характеристики дросселей насыщения. На практике для расчетов широко используются семейства вольтамперных характеристик дросселя насыщения. Каждая из

характеристик выражает зависимость величины напряжения на рабочей обмотке от тока, проходящего через эту обмотку при неизменном значении тока управления, т. е.

) при I = const.

На рис. 6 представлены вольтамперные характеристики дросселя насыщения. По внешнему виду они напоминают анод­ные характеристики триода. Левая кривая снята при отсутствии тока в цепи подмагничивания. Каждая из последующих кривых соответствует большему значению тока уп­равления, чем предыдущая. Из характеристик видно, что чем больше величина тока управления, тем больше соответствующая характеристика отличает­ся от кривой, снятой при отсутствии его.

Рисунок 37 — Вольтамперные характеристики дросселя насыщения

Благодаря тому, что при заданных значениях числа витков рабочей об­мотки и площади сечения сердечника напряжение на рабочей обмотке дроссе­ля насыщения пропорци­онально величине перемен­ной магнитной индукции, а величина перемен­ного тока пропорциональна намагничивающим переменным ампер-виткам, вольтамперные характеристики дросселя насыщения в другом масштабе являются кривыми одновременного намагничи­вания стали переменным и постоянным током.

studopedia.org — Студопедия.Орг — 2014-2021 год. Студопедия не является автором материалов, которые размещены. Но предоставляет возможность бесплатного использования (0.002 с) .

голоса
Рейтинг статьи
Ссылка на основную публикацию